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    傅立葉(J.Fourier)在實(shí)驗(yàn)研究導(dǎo)熱過(guò)程的基礎(chǔ)時(shí),把熱流向量和溫度梯度聯(lián)系起來(lái),得到q=-λgradt,單位W/m2,是1822年由傅立葉提出的導(dǎo)熱基本定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式,故稱(chēng)傅立葉定律。表示在三個(gè)坐標(biāo)上,得到qx=-λ。式中λ為導(dǎo)熱系數(shù)。...[繼續(xù)閱讀]

    是指已知任何時(shí)刻物體邊界面上的熱流通量。可表示為qls＝qw或式中qw是給定的通過(guò)邊界面s的熱流通量,對(duì)于穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過(guò)程,qw=const(常數(shù));對(duì)于非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過(guò)程,若邊界面上熱流通量是隨時(shí)間變化的,還要求出qw＝f(τ)的函數(shù)關(guān)系。...[繼續(xù)閱讀]

    已知邊界面周?chē)黧w的溫度tf和邊界面與流體之間的對(duì)流換熱系數(shù)α。根據(jù)牛頓冷卻定律,物體邊界面與流體間的對(duì)流換熱量可以寫(xiě)為q=α(tls-tf)。于是,第三類(lèi)邊界條件可以表示為...[繼續(xù)閱讀]

    是物質(zhì)的一個(gè)重要物性參數(shù),式,就是導(dǎo)熱系數(shù)的定義式。導(dǎo)熱系數(shù)的數(shù)值就是物體中單位溫度降單位時(shí)間通過(guò)單位面積的導(dǎo)熱量,它的單位是W/(m·℃)。導(dǎo)熱系數(shù)的數(shù)值表征物質(zhì)導(dǎo)熱能力的大小。...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)物性參數(shù)導(dǎo)熱系數(shù)λ、密度ρ和比熱c均為常數(shù)時(shí),直角坐標(biāo)導(dǎo)熱微分方程為...[繼續(xù)閱讀]

    又稱(chēng)熱擴(kuò)散系數(shù)。即α=λ/ρc,單位是m2/s。導(dǎo)溫系數(shù)α表征物體被加熱或冷卻時(shí),物體內(nèi)各部分溫度趨向均勻一致的能力。在相同的條件下,物體的導(dǎo)溫系數(shù)越大,物體內(nèi)部各處的溫度差別越小。例如,木材的導(dǎo)溫系數(shù)α=1.5×10-7m2/s;鋁α=9.4...[繼續(xù)閱讀]

    是指物體的溫度不隨時(shí)間發(fā)生變化,即＝0。這時(shí),導(dǎo)熱微分方程式具有下列形式＝0,或者△2t+qu/λ=0,在沒(méi)有內(nèi)熱源的情況下,上式簡(jiǎn)化為△2t=0。...[繼續(xù)閱讀]

    管道進(jìn)行保溫處理時(shí),對(duì)應(yīng)于總熱阻Rt為極小值時(shí)的絕緣層外徑稱(chēng)為臨界絕緣直徑。因此在管道外側(cè)覆蓋絕緣層時(shí),必須注意,只有管道外徑d2大于臨界絕緣直徑時(shí),覆蓋絕緣層才肯定有效地起到減小熱損失的作用。臨界絕緣直徑與絕緣層...[繼續(xù)閱讀]

    由于固體表面存在粗糙度,使兩固體表面不是完全平整面接觸,這種因粗糙度而影響接觸熱阻,此外,接觸熱阻還與接觸面上的擠壓壓力,兩固體表面的材料硬度匹配情形等因素有關(guān)。接觸熱阻隨表面的粗糙度的加大而增大。對(duì)于粗糙度一...[繼續(xù)閱讀]

    又稱(chēng)導(dǎo)熱姆。是一種二苯和二苯氧化物的混合物。拿它來(lái)填充空隙,以代替空氣,有可能減小接觸熱阻約75%。...[繼續(xù)閱讀]